濾光片的作用很大。用于攝影界。一些攝影大師拍攝的風景畫，為什么主景總是那么突出，是怎樣做到的？這就用到了濾光片。比如你想用相機起拍一朵黃花，背景是藍天、綠葉，如果按照平常拍，就不能突出“黃花”這個主題，因為黃花的形象不夠突出。但是，如果在鏡頭前放一個黃色濾光片，阻擋一部分綠葉散射出的綠光、藍天散射出的藍光，而讓黃花散射出的黃光大量通過，這樣，黃花就顯得十分明顯了，突出了“黃花”這個主題。其主要特點是尺寸可做得相當大。薄膜濾光片，一般透過的波長較長﹐多用做紅外濾光片。后者是在一定片基，用真空鍍膜法交替形成具有一定厚度的高折射率或低折射率的金屬-介質-金屬膜，或全介質膜，構成一種低級次的﹑多級串聯實心法布里-珀涉儀。膜層的材料﹑厚度和串聯方式的選擇，由所需要的中心波長和透射帶寬λ確定。上城區什么是濾光片原理電話

用溫度升高薄膜內原來占據空隙的水汽被蒸發導致中心波長短移的理論可以較好地解釋我們實驗得到的數據，并且可以由此推導出我們制備的SiO2的聚集密度大約在0.92～0.95之間。理論分析和工藝條件的分析相吻合。除了吸潮引起的中心波長漂移以外，溫度升高引起的膜層折射率的變化，以及膜系熱膨脹引起的厚度變化也會引起膜層光學厚度的變化，從而導致中心波長發生漂移。不如此，由于基板的熱膨脹系數與膜系的熱膨脹系數不同，在受熱的情況下，膜系會受到基板應力的作用發生彈性形變，從而聚集密度發生變化，也會導致中心波長發生漂移。理論可以用來定量地分析溫度上升所引起的中心波長漂移。建德自動化濾光片原理有幾種

但是，即使薄膜的聚集密度大于1，濾光片中心波長仍會出現漂移。已經認識到，影響薄膜濾光片中心波長漂移的不是聚集密度，而且還有薄膜與基板的溫度折射率系數和熱膨脹系數。所以濾光片的中心波長漂移可以簡單地表示為Δλ=薄膜空隙吸潮引起的漂移+溫度折射率變化引起的漂移+熱膨脹引起的漂移。顯然，當采用離子技術使聚集密度提高到1時，吸潮引起的中心波長漂移已可忽略不計，而其他兩種因素上升為主要因素。本文從一般工藝出發，著重考察一下TiO2/SiO2組成的三腔濾光片的光學穩定性與上述三種因素的關系。實驗結果顯示，在可見光區域，對于聚集密度約為0.92的膜系，這三種因素中，吸潮引起的中心波長大，數量級在10 nm左右。對于膠合的膜系來說，膜系空隙中水汽折射率隨溫度的上升而下降引起的中心波長短移大約在1×10-2nm/℃量級。而熱膨脹引起的漂移大約在1×10-3nm/℃量級。

通過對紅、綠、藍三種帶通濾光片在溫度影響下中心波長漂移的實驗，我們分析了造成這種漂移的原因。這其中有三種因素起著作用。對于未膠合濾光片，薄膜柱狀結構空隙中原本填充的水分子隨溫度升高被蒸發而引起的折射率下降是主要因素，它造成了中心波長的短移。這種短移隨薄膜的聚集密度而變化。對于聚集密度為0.92的膜系，短移的數值在10 nm的量級。這種解吸潮的過程在室溫到70℃的范圍內明顯，有80%到90%的水被蒸發出來，而在70℃以上，殘余的10%～20%的水分也被蒸發出來。對于膠合的濾光片，造成中心波長短移的原因在于填充薄膜空隙的水汽的折射率隨溫度上升而下降，而且這種下降的速度遠大于薄膜材料折射率隨溫度上升和幾何厚度熱膨脹引起的增量的速度，因此引起光學厚度下降、中心波長短移。

由于薄膜是柱狀結構，柱狀結構間存在空隙，吸潮前空隙內空氣的折射率為1，吸潮后空隙被水汽填充，折射率變為1.333，因而膜層的折射率，進而光學厚度和光譜特性均引起變化，這就是吸潮引起的光學不穩定性。將我們制備的膜系結構(HLH2LHLHL)3以及相應的折射率代入，并且根據我們的工藝條件，TiO2和SiO2的聚集密度大約在0.92左右，由此對于不同中心波長的紅、綠、藍濾光片，可以計算出相應的吸潮引起的中心波長漂移。在f=1(即完全吸潮)的情況下，針對TiO2和SiO2的不同聚集密度。吸潮情況下低折射率材料SiO2的聚集密度對中心波長的漂移起著主要作用。高折射率材料聚集密度的不同引起的中心波長漂移差別只有1 nm左右，而低折射率材料卻有大約3 nm的變化。原因在于低折射率材料吸潮后，折射率上升相對于原來折射率的比例很高，相當于光學厚度增加的比例大，導致漂移大。更重要的是，SiO2是作為膜系的間隔層，而間隔層對中心波長漂移的影響是大的。杭州新型濾光片原理創造輝煌

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